第十四章    導(dǎo)熱
 第一節(jié)傅立葉定律和導(dǎo)熱系數(shù)
 第二節(jié)導(dǎo)熱微分方程
 第三節(jié)平壁導(dǎo)熱
 第四節(jié)圓筒壁導(dǎo)熱

第一節(jié)傅里葉定律和導(dǎo)熱系數(shù)
一、溫度場和溫度梯度
1、溫度場：任一瞬間，在所研究空間中所有點上溫度分布的總稱，是空間坐標(biāo)和時間的函數(shù)。
穩(wěn)態(tài)溫度場 t=f(x,y,z)
非穩(wěn)態(tài)溫度場 t=f(x,y,z,τ)
2、等溫面與等溫線：在溫度場中,將溫度相等的點連成面即為等溫面。等溫面與任一平面的交線便是等溫線。
等溫線與另一條溫度不同的等溫線不可能相交,它可以是封閉曲線或者終止于物體的界面上。

熱流線與等溫線垂直，且指向溫度降低的方向。
3、溫度梯度：在溫度場中，溫度在空間上改變的大小程度，用gradt表示。它是在等溫面法線方向ｎ上單位長度的溫度增量,它是一個矢量, 指向溫度增大的方向。
的方向與溫度梯度方向相反

二、傅立葉定律
熱流量Q= λAgradt W
熱流密度q= λgradt W/m2
三、導(dǎo)熱系數(shù)
w /( m K )

導(dǎo)熱系數(shù)表明物體導(dǎo)熱能力的程度，是每單位溫度梯度所傳導(dǎo)的熱流密度值。

1））以物質(zhì)的種類來區(qū)分，λ值的大小以金屬為大，非金屬固體次之，液體更次之，而以氣體為最小。
2） 各種物質(zhì)的λ值都是溫度的函數(shù)。
3）多孔物質(zhì)的λ值較小，吸水后導(dǎo)熱系數(shù)急劇增大。

第二節(jié) 導(dǎo)熱微分方程

定解條件：使微分方程獲得適合某一特定問題的解的特定條件。
初始條件：初始時刻的溫度分布，只適用于非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。
邊界條件：導(dǎo)熱物體邊界上的溫度或換熱情況。
1）第一類邊界條件：給定邊界上的溫度值；
2）第二類邊界條件： 給定邊界上的熱流密度值；
3）第三類邊界條件：給定邊界上物體與周圍流體間的
換熱系數(shù)及周圍流體的溫度。

第三節(jié) 平壁導(dǎo)熱

第四節(jié) 圓筒壁導(dǎo)熱

第五節(jié) 肋壁導(dǎo)熱
肋片導(dǎo)熱的單值性條件分類
 （１） 肋片很高，可以認(rèn)為肋端的溫度等于流體溫度，因此肋端無放熱量。
 （２） 肋片較低，其肋端溫度大于，則應(yīng)計算端部的對流熱量。
 （３） 肋端絕熱。

第六節(jié) 固體接觸熱阻
第七節(jié) 不穩(wěn)定導(dǎo)熱

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